1 1.8 Energía potencial eléctrica y definición de potencial eléctrico. Trayectoria de una carga en una curva VB VA VA

2 Si queremos desplazar la carga q en contra de la fuerza ejercida por el campo eléctrico, desde A hasta B, el trabajo realizado por el agente externo es:

3 La integral de línea entre dos puntos A y B es independiente de la trayectoria, de acuerdo al teorema de Stokes Rotacional del campo E Para cualquier función escalar de variable vectorial V‘ se cumple que :

4 Tomando en cuenta que el campo y el la función escalar, pueden quedar expresados como:Igualando las integrales, la cual varía solamente respecto de los puntos A y B

5 Para demostrar que la integral de línea solo depende de las posiciones de los extremos.Tomemos la siguiente figura, sea una trayectoria A B B dℓ1 Δℓ1 3 Δℓ3 1 A 2 Δℓ2

6 Demostración de que la variación de una función en la dirección dl desde A hasta B es independiente de la trayectoria. (Sea la trayectoria de A hasta B) Si Δℓi son muy pequeños Δν‘ tiende a ser un diferencial

7 igualando Donde Es el gradiente de V‘ en el punto 1 de la curva.De manera similar del punto 1 al 2

8 Para los puntos 2 a 3 Donde Es el gradiente de V‘ en el punto 3 de la curva. Y de igual forma para todos los puntos de la curva.

9 Al sumar todas las contribuciones de los n elementos de Δℓi , se eliminan todos los componentes quedan solamente: Cuando

10 Por lo anterior, se concluye que la integral de línea solamente depende de las posiciones inicial y final de una trayectoria. Para cuando una carga se mueve del punto A hacia el punto B, el trabajo que realiza es igual a la variación de la energía potencial eléctrica U Por lo tanto se puede obtener una diferencia de energías potenciales.

11 ENERGÍA POTENCIAL. Para cuando una carga se mueve del punto A hacia el punto B, el trabajo que realiza es igual a la variación de la energía potencial eléctrica U Por lo tanto se puede obtener una diferencia de energías potenciales. Lo anterior aplicado al campo eléctrico E

12 La energía potencial eléctrica en el punto A, tomando una referencia de cero en el infinito es:Lo anterior representa el trabajo de traer la carga q desde infinito hasta A La Energía potencial por unidad de carga se le conoce como el potencial eléctrico en el punto A y es VA, siendo este potencial un escalar

13 Las unidades son Si el punto A esta a un potencial VA y el punto B a un potencial VB, existe una diferencia de potencial entre A y B y se expresa como:

14 Se cumple que Si expresamos lo anterior como las trayectorias de A hasta B y recordando el potencial en A

15 Como es conservativo el campo, las trayectorias de -∞ a A sigue la trayectoria iniciar en el extremo de B , por lo que Por lo tanto la diferencia de potencial de A a B es:

16 La expresión anterior, permite obtener el potencial eléctrico a partir de la distribución de carga del campo de origen. Es decir, es posible calcular el potencial o diferencia de potencial debido al campo eléctrico creado por una carga, una línea, una superficie, entre otras distribuciones.

17 Y el trabajo para mover una carga de un punto A hacia un punto B es:

18 Potencial debido a una carga puntualEl campo E de una carga puntual: El potencial en A es VA

19 E ra Carga puntual Q , y trayectoria dl en dirección hacia la carga.Vector dl: dî Vector r: dř A ř E ra +

20 El producto punto de dr y dl, donde dl esta en dirección a la carga.Además de dl= -dr

21 Resolviendo la integral definidaEl potencial en A es VA debido a una carga puntual es:

22 Resolviendo la integral definidaEl potencial en A es VA debido a una carga puntual es:

23 Potencial para una carga puntual.

24 Para el potencial en coordenas cartesianas.Para n cargas puntuales, se obtiene el potencial debido a cada carga y se suman por superposición.

25 Para el potencial en coordenas cartesianas.Para el caso de distribuciones de carga Para el caso de distribuciones de carga superficial.

26 Considere la carga Q en el siguiente esquemaConsidere la carga Q en el siguiente esquema. Obtener la diferencia de potencial de i a f que realiza un agente externo para mover una carga Q de i a f.

27 El campo por una carga puntual es :

28 La diferencia de potencial de f a i

29

30

31

32

33

34

35

36 Diferencia de potencial entre dos puntos producidos por una línea con λ

37 Diferencia de potencial entre dos puntos f, i producida por una superficie infinita cargada uniformemente

38 El campo en una superficie con distribución δ

39 Diferencia de potencial por dos superficies infinitas paralelas de signo contrario y de igual magnitud.

40 Próxima sesión: Ejemplos de potencial y: 1.9 Cálculo de diferencias de potencial (carga puntual, segmento de línea, superficie infinita, placas planas y paralelas). 1.10 El gradiente de potencial eléctrico.