1 Kontrolowana synteza termojądrowa wywoływana silnym impulsem laseraJacek Matulewski 26 listopada 2011

2 Słońce Kula plazmy (zjonizowanego gazu) o masie: 2·1030 kg (333 tys. MZ) W tym: H (p) – 74% He (2p + 2n) – 25% pierw. cięższe – 1% Średnica: km Gęstość: 1,41 gęstości wody Okres obrotu: 27 dni ziemskich g = 273 m/s2

3 Słońce 1 – jądro (0.25R, T = 15 mln °C) 2 – strefa promienista 3 – strefa konwekcyjna 4 – fotosfera (T = 6000 °C) 5 – chromosfera 6 – korona 7 – plamy słoneczne 8 – granule 9 – protuberancje Gęstość materii w jądrze: r = 1,5·105 kg/m3 = 150 ton/m3 (gęstość spada wykładniczo) W jądrze: H – 40%

4 Fuzja jądrowa w jądrze Słońcap + p → D + e+ + n neutrino 1,44 MeV neutrino 1,44 MeV D = 2H deuter Cykl p-p I

5 Fuzja jądrowa w jądrze Słońcap + p → D + e+ + n neutrino 1,44 MeV neutrino 1,44 MeV deuter D = 2H D + p → 3He + g pr. gamma 5,496 MeV pr. gamma 5,496 MeV pr. gamma 12,860 MeV Cykl p-p I

6 Fuzja jądrowa w jądrze Słońcap + p → D + e+ + n neutrino 1,44 MeV neutrino 1,44 MeV deuteron D = 2H D + p → 3He + g pr. gamma 5,496 MeV pr. gamma 5,496 MeV 3He helion 3He + 3He → 4He + 2p + g pr. gamma 12,860 MeV Cykl p-p I

7 Fuzja jądrowa w jądrze SłońcaW jądrze powstaje cała energia emitowana przez Słońce Bilans cyklu proton-proton I to aż 24 MeV (86% energii produkowanej w Słońcu) Masa jądra He = 99.29% masy czterech p E = mc2 (2% energii zabierają neutrina) W efekcie Słońce traci masę w tempie 4·109 kg/s W miarę przemieszczania do powierzchni (co trwa lat) fotony gamma tracą energie przechodząc w optyczne

8 Pierwotna nukleosyntezaPrzez kilka minut od Wielkiego Wybuchu duża gęstość i duża temperatura (wówczas powstają jądra H, D, 3He, He)

9 Bomba wodorowa T + D → 4He + n + g (18 MeV)

10 Fuzja termojądrowa jest źródłem energii!

11 Fuzja termojądrowa jest źródłem energii!

12 pr. gamma 12,860 MeV Energia jądrowa Łączenie (fuzja) lekkich jąder (H, D, T, He) Produkt: energia (g) i He He to gaz szlachetny = „czysty” Wymuszone rozszczepienie ciężkich jąder atomowych Ciepło 200 MeV Istniejące elektrownie „atomowe” Możliwość reakcji łańcuchowej

13 Energia jądrowa 235U + n → 92Rb + 140Cs + 3n + gpr. gamma 12,860 MeV Energia jądrowa Łączenie (fuzja) lekkich jąder (H, D, T, He) Produkt: energia (g) i He He to gaz szlachetny = „czysty” Wymuszone rozszczepienie ciężkich jąder atomowych Produkty: - energia (g) - duże ilości ciepła - odpady promieniotwórcze 235U + n → 92Rb + 140Cs + 3n + g

14 Deuter i tryt Deuter (D, 2H) – stabilny izotop wodoru, jego jądro (deuteron) składa się z 1p i 1n, występuje naturalnie W wodzie morskiej 1 atom na 6420 atomów 1H Deuter odkrył Harold Clayton Urey w 1931 r. (nagroda Nobla w 1934 r.) Tryt (jądro tryton): T = 3H (1p + 2n), niestabilny izotop (T → 3He + e– + n) Synteza jądrowa: T + D → 4He + n + g (18 MeV)

15 Jak kontrolować fuzję jądrową?Nie ma jeszcze urządzenia, które pozwala na uzyskanie dodatniego bilansu energii z reakcji termojądrowej. Trudne warunki: bombardowanie jąder jądrami, temperatura: kilkanaście milionów K (°C) Stąd nazwa reakcje termojądrowe. Zimna fuzja? 1989, 2002, 2005, 2008, 2011, … Problem uwięzienia plazmy (nie chcemy bomby)

16 Tokamak (Токамак)

17 Tokamak (Токамак) Toroidalna komora z cewką magnetycznąPierścień plazmy utrzymywany przez pole magnetyczne (deuter lub deuter i tryton) Zmienne pole magnetyczne wytwarza pole elektryczne, które jonizuje gaz → plazma, a następnie powoli ją rozgrzewa. Eksperymentalny JET (Wielka Brytania), badawczy ITER (Francja) – dopiero 2016 r. Idea zostałaby zapewne zarzucona gdyby nie zainwestowane już fundusze (15 mld dolarów!)

18 Polywell Ich pierwowzorem są fuzory, w których jądra o wysokiej temperaturze są w kontrolowany sposób wstrzykiwane do komory próżniowej (komora reaktora) gdzie uderzają inne jądra Wewnętrzna siatka ulega szybkiemu zużyciu. W polywell (wielostudnia) wewnętrzna siatka zastąpiona jest przez pole magnetyczne Niepotwierdzona możliwość produkcji energii, ale prace są nadal finansowane przez wojsko USA

19 Polywell

20 A może jednak małe bomby?Idea: w małą porcję paliwa termojądrowego (mieszanka deuteru i trytu) uderza silny impuls lasera i prowadzi do jej wybuchu W jego wyniku powstaje hel, fotony oraz neutrony unoszące dużą energię Energia ze spalenia jednej porcji = beczułka ropy NIF (National Ignition Facility) w LLNL (USA) Za kilkanaście miesięcy ma dostarczać prąd Oddziaływania elektryczne i silne

21 National Ignition FascilityW Europie podobne projekty: HiPER (Węgry), LMJ (Francja), Beamlines Fac. (Czechy)

22 National Ignition FascilityKomora. Winda pozwalająca na konserwację i kontrolę

23 National Ignition FacilityInstalacja komory

24 National Ignition FacilityPozycjonowanie kapsułki w przyszłym ognisku lasera

25 National Ignition FacilityNa razie kapsułka umieszczana jest w metalowej pozłacanej „puszcze” - hohlaraum

26 National Ignition FacilityWypolerowana kapsułka wypełniona bardzo oziębionym paliwem jądrowym

27 Przebieg reakcji Promienie laserów X gwałtownie podgrzewają powierzchnię kapsułki z paliwem (D-T) tworząc plazmową „kopertę” Implozja kapsułki – gorąca powierzchnia wybucha i oddala się ściskając paliwo (jak odrzut w rakiecie) Paliwo jest ściskane do gęstości 20 razy większej niż ołowiu i ogrzewane do temperatury rzędu 100 mln ˚C (większej niż w słońcu). Następuje reakcja jądrowa, w której uwolniona energia wielokrotnie przewyższa energię dostarczoną przez lasery

28 National Ignition FacilityLasery i detektory wokół komory (oscyloskopy, interferometry, kamery smugowe)

29 National Ignition FacilityW NIF są 4 takie pomieszczenia, w każdym produkowane są 48 wiązki lasera. Razem 192

30 National Ignition Facility192 wiązki laserowe Powstaje jeden impuls o mocy 4 MJ trwający pikosekundy Moc impulsu – 500 TW = 5·1014 W (laser medyczny – 60 W) Skupiany na kapsułce o średnicy 2 mm Jeden impuls uwalnia 45 MJ energii

31 Ultra silne pola

32 Ultra silne pola Pole wewnętrzne atomu: e0 = 1 a.u. (I0 = 3.51·1016 W/cm2) Prawie wolny elektron (wpływ potencjału wiążącego to jedynie zaburzenie): e0 równe co najmniej a.u. Natężenie pola obecnych laserów: I = PW/cm2 = 1019 W/cm W/cm2 (53 j.a.) Lasery attosekundowe: I = 1016 W/cm2 ICF:

33 Ultra silne pola Granica relatywistyczna dla w = 1: e0 = 15 a.u. Od tego natężenia należy uwzględniać wpływ pola magnetycznego (np. magn. dryf). Granica od której konieczny opis w pełni relatywistyczny (r. Diraca) dla w = 1: >100 a.u. Szybka inicjacja fuzji jądrowej (google: fast ignition of nuclear fusion): I0 = 1020 W/cm2 (e0 = 100 a.u.) ICF:

34 Zalety Bezpieczny sposób produkcji energii (każda awaria przerywa proces) Niewyczerpywalne źródło paliwa (D-T w NIF, D i Li w HiPER) Mały wpływ na środowisko (He) Konkurencyjny koszt produkcji energii (zaangażowanie w projekt firm komercyjnych) Opłacalne dla elektrowni 500 MW – 1.5 GW Modularność ułatwi przyszłe modernizacje ICF: 34